464 matches
-
electric, la suprafața de separație, [Compatibilité], [Cristescu 93], [Gary]. Pentru cazul unor suprafețe conductoare încărcate cu sarcini electrice se procedează astfel: * se caută o repartiție de sarcini electrice (punctiforme, liniforme etc.) care are printre suprafețele echipotențiale suprafețe de aceeași formă cu conductoarele date; * se determină poziția și mărimea sarcinilor astfel încât parametrii din ecuațiile suprafețelor echipotențiale să fie identificați cu cei din ecuațiile suprafețelor conductoare date. Câmpul electric din interiorul sau exteriorul conductoarelor date este, conform teoremei unicității, același cu câmpul creat de
COMPATIBILITATE ELECTROMAGNETICĂ SURSE DE PERTURBAŢII ELECTROMAGNETICE by Adrian BARABOI, Maricel ADAM, Sorin POPA, Cătălin PANCU () [Corola-publishinghouse/Science/733_a_1332]
-
care are printre suprafețele echipotențiale suprafețe de aceeași formă cu conductoarele date; * se determină poziția și mărimea sarcinilor astfel încât parametrii din ecuațiile suprafețelor echipotențiale să fie identificați cu cei din ecuațiile suprafețelor conductoare date. Câmpul electric din interiorul sau exteriorul conductoarelor date este, conform teoremei unicității, același cu câmpul creat de repartiția de sarcini electrice astfel determinată, situată într-un mediu omogen și izotrop. Metoda imaginilor electrice se poate aplica și indirect, mai ales în cazul conductoarelor situate în câmp electrostatic
COMPATIBILITATE ELECTROMAGNETICĂ SURSE DE PERTURBAŢII ELECTROMAGNETICE by Adrian BARABOI, Maricel ADAM, Sorin POPA, Cătălin PANCU () [Corola-publishinghouse/Science/733_a_1332]
-
din interiorul sau exteriorul conductoarelor date este, conform teoremei unicității, același cu câmpul creat de repartiția de sarcini electrice astfel determinată, situată într-un mediu omogen și izotrop. Metoda imaginilor electrice se poate aplica și indirect, mai ales în cazul conductoarelor situate în câmp electrostatic, studiindu-se forma suprafețelor echipotențiale ce corespund diverselor repartiții de sarcini. Dacă suprafețele echipotențiale se înlocuiesc cu suprafețe conductoare, câmpul electric din interiorul sau exteriorul acestora este identic cu câmpul din interiorul sau exteriorul suprafețelor echipotențiale
COMPATIBILITATE ELECTROMAGNETICĂ SURSE DE PERTURBAŢII ELECTROMAGNETICE by Adrian BARABOI, Maricel ADAM, Sorin POPA, Cătălin PANCU () [Corola-publishinghouse/Science/733_a_1332]
-
sub o LEA face apel la metoda sarcinilor echivalente aplicată într-un plan perpendicular pe conductoare și presupune parcurgerea a două etape esențiale: * calculul sarcinilor electrice echivalente pe unitatea de lungime a conductorului; * calculul câmpului electric produs de aceste sarcini. Conductoarele LEA sunt presupuse infinit de lungi, paralele cu solul, iar acesta este considerat suficient de bun conductor, cu o rezistivitate de cel puțin 105 Ω·m. Relația generală utilizată pentru calculul sarcinilor electrice ale conductoarelor unei LEA multifilare este de
COMPATIBILITATE ELECTROMAGNETICĂ SURSE DE PERTURBAŢII ELECTROMAGNETICE by Adrian BARABOI, Maricel ADAM, Sorin POPA, Cătălin PANCU () [Corola-publishinghouse/Science/733_a_1332]
-
electric produs de aceste sarcini. Conductoarele LEA sunt presupuse infinit de lungi, paralele cu solul, iar acesta este considerat suficient de bun conductor, cu o rezistivitate de cel puțin 105 Ω·m. Relația generală utilizată pentru calculul sarcinilor electrice ale conductoarelor unei LEA multifilare este de forma [Compatibilité], [Cristescu 93], [Gary]: (5.7) unde: (5.8) este matricea unicolonară a sarcinilor electrice, iar [U] și [C]-matricile unicolonară a potențialelor, respectiv pătratică a capacităților proprii și mutuale: (5.9) Aplicarea teoriei imaginilor
COMPATIBILITATE ELECTROMAGNETICĂ SURSE DE PERTURBAŢII ELECTROMAGNETICE by Adrian BARABOI, Maricel ADAM, Sorin POPA, Cătălin PANCU () [Corola-publishinghouse/Science/733_a_1332]
-
Cristescu 93], [Gary]: (5.7) unde: (5.8) este matricea unicolonară a sarcinilor electrice, iar [U] și [C]-matricile unicolonară a potențialelor, respectiv pătratică a capacităților proprii și mutuale: (5.9) Aplicarea teoriei imaginilor este ilustrată în Fig.5.6a, pentru conductoarele monofilare j, k ale unei LEA, [Compatibilité], [Cristescu 93], [Gary]. Matricea [C] se calculează prin inversarea matricei pătratice [P], corespunzătoare coeficienților de potențial ai LEA. Aceștia se obțin prin aplicarea directă a teoriei imaginilor, în baza căreia se substituie solul, considerat
COMPATIBILITATE ELECTROMAGNETICĂ SURSE DE PERTURBAŢII ELECTROMAGNETICE by Adrian BARABOI, Maricel ADAM, Sorin POPA, Cătălin PANCU () [Corola-publishinghouse/Science/733_a_1332]
-
Gary]. Matricea [C] se calculează prin inversarea matricei pătratice [P], corespunzătoare coeficienților de potențial ai LEA. Aceștia se obțin prin aplicarea directă a teoriei imaginilor, în baza căreia se substituie solul, considerat cu un plan de potențial nul, prin imaginile conductoarelor în raport cu acest plan. Conform Fig.5.6a, qj, qk reprezintă sarcinile corespunzătoare conductoarelor LEA, iar q'j, q'k imaginile lor în raport cu solul. Coeficienții de potențial se calculează cu ajutorul relațiilor: (5.10) Notațiile din relațiile (5.10) corespund Fig.5
COMPATIBILITATE ELECTROMAGNETICĂ SURSE DE PERTURBAŢII ELECTROMAGNETICE by Adrian BARABOI, Maricel ADAM, Sorin POPA, Cătălin PANCU () [Corola-publishinghouse/Science/733_a_1332]
-
potențial ai LEA. Aceștia se obțin prin aplicarea directă a teoriei imaginilor, în baza căreia se substituie solul, considerat cu un plan de potențial nul, prin imaginile conductoarelor în raport cu acest plan. Conform Fig.5.6a, qj, qk reprezintă sarcinile corespunzătoare conductoarelor LEA, iar q'j, q'k imaginile lor în raport cu solul. Coeficienții de potențial se calculează cu ajutorul relațiilor: (5.10) Notațiile din relațiile (5.10) corespund Fig.5.6a, r0j fiind raza suprafeței secțiunii transversale a conductorului j. În cazul conductoarelor
COMPATIBILITATE ELECTROMAGNETICĂ SURSE DE PERTURBAŢII ELECTROMAGNETICE by Adrian BARABOI, Maricel ADAM, Sorin POPA, Cătălin PANCU () [Corola-publishinghouse/Science/733_a_1332]
-
conductoarelor LEA, iar q'j, q'k imaginile lor în raport cu solul. Coeficienții de potențial se calculează cu ajutorul relațiilor: (5.10) Notațiile din relațiile (5.10) corespund Fig.5.6a, r0j fiind raza suprafeței secțiunii transversale a conductorului j. În cazul conductoarelor fasciculare se adoptă un conductor de rază echivalentă, calculabilă cu relația (Fig.5.6b), [Compatibilité], [Cristescu 93], [Gary]: 0 ,ff R n rnr R= (5.11) r0 fiind raza conductoarelor dintr-un fascicul, iar nf numărul acestora. În baza teoremei lui
COMPATIBILITATE ELECTROMAGNETICĂ SURSE DE PERTURBAŢII ELECTROMAGNETICE by Adrian BARABOI, Maricel ADAM, Sorin POPA, Cătălin PANCU () [Corola-publishinghouse/Science/733_a_1332]
-
r0j fiind raza suprafeței secțiunii transversale a conductorului j. În cazul conductoarelor fasciculare se adoptă un conductor de rază echivalentă, calculabilă cu relația (Fig.5.6b), [Compatibilité], [Cristescu 93], [Gary]: 0 ,ff R n rnr R= (5.11) r0 fiind raza conductoarelor dintr-un fascicul, iar nf numărul acestora. În baza teoremei lui Gauss, intensitatea câmpului electric în orice punct M(x,y) se calculează cu relația [Compatibilité], [Cristescu 93], [Gary]:(5.12) unde kr reprezintă vectorul de poziție al punctului M(x
COMPATIBILITATE ELECTROMAGNETICĂ SURSE DE PERTURBAŢII ELECTROMAGNETICE by Adrian BARABOI, Maricel ADAM, Sorin POPA, Cătălin PANCU () [Corola-publishinghouse/Science/733_a_1332]
-
pe o suprafață de frontieră. Potrivit teoremei superpoziției câmpurilor magnetice cvasipermanente, într-un mediu linear și izotrop, reuniunii unor ansambluri de condiții de unicitate îi corespunde ca soluție suma soluțiilor determinate de fiecare ansamblu de condiții de unicitate separat. Considerând conductoarele unei LEA parcurse de curent ca fiind rectilinii, în calculul câmpului magnetic cvasipermanent se poate utiliza legea lui Ampère: (5.23) unde B este inducția magnetică (Fig.5.9), iar µ0 = 4·π·10-7 [H/m]permeabilitatea magnetică a aerului
COMPATIBILITATE ELECTROMAGNETICĂ SURSE DE PERTURBAŢII ELECTROMAGNETICE by Adrian BARABOI, Maricel ADAM, Sorin POPA, Cătălin PANCU () [Corola-publishinghouse/Science/733_a_1332]
-
cazul LEA trifazate sau polifazate, se aplică teorema superpoziției. Câmpul magnetic rezultant se obține prin suprapunerea câmpurilor parțiale, ținându-se seama de distribuția spațială și de variația în timp. Calculul câmpului magnetic al unei LEA se face prin metoda imaginii conductoarelor în sol, [Compatibilité], [Cristescu 93]. În acest scop, suprafața solului se substituie cu un plan fictiv, situat la adâncimea de pătrundere, iar imaginile conductoarelor traversate de curent se consideră în raport cu acesta. La frecvență industrială și pentru valori obișnuite ale conductivității solului
COMPATIBILITATE ELECTROMAGNETICĂ SURSE DE PERTURBAŢII ELECTROMAGNETICE by Adrian BARABOI, Maricel ADAM, Sorin POPA, Cătălin PANCU () [Corola-publishinghouse/Science/733_a_1332]
-
spațială și de variația în timp. Calculul câmpului magnetic al unei LEA se face prin metoda imaginii conductoarelor în sol, [Compatibilité], [Cristescu 93]. În acest scop, suprafața solului se substituie cu un plan fictiv, situat la adâncimea de pătrundere, iar imaginile conductoarelor traversate de curent se consideră în raport cu acesta. La frecvență industrială și pentru valori obișnuite ale conductivității solului, adâncimea de pătrundere se poate calcula cu ajutorul relației:, (5.24) µ0 fiind permeabilitatea magnetică a solului (aerului), σ conductivitatea, iar ω=100π pulsația
COMPATIBILITATE ELECTROMAGNETICĂ SURSE DE PERTURBAŢII ELECTROMAGNETICE by Adrian BARABOI, Maricel ADAM, Sorin POPA, Cătălin PANCU () [Corola-publishinghouse/Science/733_a_1332]
-
conductivității solului, adâncimea de pătrundere se poate calcula cu ajutorul relației:, (5.24) µ0 fiind permeabilitatea magnetică a solului (aerului), σ conductivitatea, iar ω=100π pulsația curentului care traversează LEA. Pentru σ = 0,02 S, se obține p = 356 m. Considerând conductoarele LEA paralele cu solul, câmpul magnetic se poate calcula într-un plan perpendicular pe acestea și pe sol ( Fig.5.10). Într-un punct N(x,y), componentele, Bx(x,y) respectiv By(x,y) ale inducției magnetice se calculează
COMPATIBILITATE ELECTROMAGNETICĂ SURSE DE PERTURBAŢII ELECTROMAGNETICE by Adrian BARABOI, Maricel ADAM, Sorin POPA, Cătălin PANCU () [Corola-publishinghouse/Science/733_a_1332]
-
2 mA, densitatea de curent pe craniu fiind de numai 4.10-10 A/mm2. 5.4.2. Ecuațiile generale ale fenomenelor Se consideră exemplul din Fig.5.12 al unui corp metalic M, [Compatibilité], [Cristescu 93], [Gary], [Javerzac 16], [Lambrozo], amplasat sub conductoarele unei linii electrice aeriene trifazate, aflate respectiv la tensiunile U1, U2, U3; corpul considerat poate fi izolat față de pământ (Fig.5.12a) sau la potențialul acestuia (Fig.5.12b). Ecuația generală a electrostaticii, stabilind dependența dintre potențialul U0 și sarcina
COMPATIBILITATE ELECTROMAGNETICĂ SURSE DE PERTURBAŢII ELECTROMAGNETICE by Adrian BARABOI, Maricel ADAM, Sorin POPA, Cătălin PANCU () [Corola-publishinghouse/Science/733_a_1332]
-
metalică sau firele metalice utilizate pentru susținerea unor culturi (viță de vie, legume etc.) și fixate pe stâlpi din beton sau lemn pot fi considerate structuri metalice izolate față de pământ; dacă acestea au lungimi mari și sunt amplasate paralel cu conductoarele LEA, curentul capacitiv poate avea valori suficient de mari. Remedierea constă în legarea la pământ, din loc în loc, a acestor tipuri de structuri. Calculul curentului teoretic de scurtcircuit al unui fir metalic de lungime ℓ, amplasat la înălțimea h în
COMPATIBILITATE ELECTROMAGNETICĂ SURSE DE PERTURBAŢII ELECTROMAGNETICE by Adrian BARABOI, Maricel ADAM, Sorin POPA, Cătălin PANCU () [Corola-publishinghouse/Science/733_a_1332]
-
1000mm, tolele sunt realizate dintr-o singură bucată, dar la diametre mai mari, acestea sunt constituite din mai multe segmente ștanțate din coli dreptunghiulare care se asamblează ulterior. Pe periferia interioară a miezului sunt ștanțate crestăturile în care se introduc conductoarele înfășurărilor statorice. Capetele înfășurărilor, de obicei trifazate, sunt aduse la placa de borne. Aceste capete sunt plasate pe placa de borne astfel încât să se poată realiza cât mai simplu conexiunea fazelor în stea, simbol Y, sau în triunghi, simbol Δ
Maşini electrice/Vol. 3. : Maşina asincronă by Alecsandru Simion () [Corola-publishinghouse/Science/1660_a_2996]
-
INDUCȚIE (ASINCRONĂ ) 5.2.1 Principiul de funcționare al motorului trifazat Se presupune o mașină asincronă în construcție directă având pe stator o înfășurare trifazată, alimentată de la un sistem trifazat simetric de tensiuni sau curenți. Acest câmp inductor intersectează atât conductoarele statorice fixe cât și conductoarele rotorice, presupuse inițial imobile (la pornire), inducând în acestea, tensiuni. Tensiunile induse în înfășurarea rotorică trifazată, întrețin curenți prin conductoare, dacă circuitul rotoric este închis. Închiderea circuitului rotoric se realizează prin reostatul de pornire (sau
Maşini electrice/Vol. 3. : Maşina asincronă by Alecsandru Simion () [Corola-publishinghouse/Science/1660_a_2996]
-
Principiul de funcționare al motorului trifazat Se presupune o mașină asincronă în construcție directă având pe stator o înfășurare trifazată, alimentată de la un sistem trifazat simetric de tensiuni sau curenți. Acest câmp inductor intersectează atât conductoarele statorice fixe cât și conductoarele rotorice, presupuse inițial imobile (la pornire), inducând în acestea, tensiuni. Tensiunile induse în înfășurarea rotorică trifazată, întrețin curenți prin conductoare, dacă circuitul rotoric este închis. Închiderea circuitului rotoric se realizează prin reostatul de pornire (sau de reglare a vitezei) la
Maşini electrice/Vol. 3. : Maşina asincronă by Alecsandru Simion () [Corola-publishinghouse/Science/1660_a_2996]
-
concluzie, atât Φst cât și Φrot se rotesc față de stator cu aceeași viteză de sincronism Ω1, compunându-se într-un flux rezultant Φ, după regula paralelogramului (fig. 5.7), rotitor față de stator cu Ω1. Evident, acest flux rezultant va intersecta conductoarele statorice cu viteza Ω1, iar conductoarele rotorice cu Ω2 = s Ω1 , frecvența curenților în stator este f1, iar în rotor este f2=s f1. 5.2.2 Ecuațiile de funcționare a mașinii asincrone trifazate În fig.5.8 este reprezentată
Maşini electrice/Vol. 3. : Maşina asincronă by Alecsandru Simion () [Corola-publishinghouse/Science/1660_a_2996]
-
se rotesc față de stator cu aceeași viteză de sincronism Ω1, compunându-se într-un flux rezultant Φ, după regula paralelogramului (fig. 5.7), rotitor față de stator cu Ω1. Evident, acest flux rezultant va intersecta conductoarele statorice cu viteza Ω1, iar conductoarele rotorice cu Ω2 = s Ω1 , frecvența curenților în stator este f1, iar în rotor este f2=s f1. 5.2.2 Ecuațiile de funcționare a mașinii asincrone trifazate În fig.5.8 este reprezentată schematic o mașină asincronă trifazată, cu
Maşini electrice/Vol. 3. : Maşina asincronă by Alecsandru Simion () [Corola-publishinghouse/Science/1660_a_2996]
-
cu (5.9). Se menționează că rotorul este imobil. 5.2.2.2 Funcționarea mașinii asincrone trifazate cu rotor în circuit închis în mișcare de rotație Se consideră rotorul în mișcare cu viteză unghiulară (ca motor, ); între câmpul rotitor și conductoarele înfășurării rotorice există o alunecare s , dată de (5.2), (fig. 5.8). În ceea ce privește statorul, fenomenele rămân aproximativ aceleași ca la gol, doar valoarea curentului crește, adică în loc de I10 se va scrie I1 (unde I1>I10), adică în complex simplificat
Maşini electrice/Vol. 3. : Maşina asincronă by Alecsandru Simion () [Corola-publishinghouse/Science/1660_a_2996]
-
magnetic învârtitor care se rotește față de rotor cu turația n1 Fig. 5. 58 Motoare speciale: a) cu alimentare la rotorul interior, b) cu stator interior (în sens direct). Dacă rotorul este fix (la pornire) câmpul rotitor, caracterizat prin r , intersectează conductoarele statorice, în care induce tensiuni de frecvență f1. Aceste tensiuni întrețin prin circuitul statoric (care se închide prin Rp) curenți care interacționează cu fluxul inductor r creând un cuplu. Sub acțiunea acestui cuplu ce se manifestă asupra ambelor armături, dar
Maşini electrice/Vol. 3. : Maşina asincronă by Alecsandru Simion () [Corola-publishinghouse/Science/1660_a_2996]
-
r creând un cuplu. Sub acțiunea acestui cuplu ce se manifestă asupra ambelor armături, dar de semne contrare, rotorul se va roti în raport cu statorul (care este fix) în sens contrar rotirii câmpului față de rotor, pentru a diminua viteza relativă dintre conductoarele rotorice și câmpul inductor. Viteza unghiulară de rotire a rotorului va fi mai mică decât cea a câmpului, definindu-se astfel o alunecare dată de relația cunoscută: (5.2) Față de înfășurarea statorică-fixă, câmpul magnetic învârtitor rotoric se rotește cu diferența
Maşini electrice/Vol. 3. : Maşina asincronă by Alecsandru Simion () [Corola-publishinghouse/Science/1660_a_2996]
-
din ce în ce mai mici ce circulă prin spirele intermediare și Iende valoarea cea mai mică care se închide prin spira plasată pe fundul crestăturii inferioară. Aceste „spire în scurtcircuit” parcurse de curenți diferiți creează fluxuri de scăpări φs ce se închid în jurul „conductoarelor elementare”, traseele de închidere fiind diferite așa cum se observă în fig.5.60 b). Reactanțele de scăpări corespunzătoare spirelor elementare diferă ca valori, anume: pentru spira elementară 1 - superioară, traseul de închidere a fluxului de scăpări este mai extins, iar
Maşini electrice/Vol. 3. : Maşina asincronă by Alecsandru Simion () [Corola-publishinghouse/Science/1660_a_2996]