398 matches
-
de 100° - 110°. În acest moment al vâslirii, vârful palmei este orientat în direcția umărului opus brațului care execută vâslirea. Vâslirea este uniform accelerată și se realizează cu „cotul înalt”, peste nivelul mâinii. Pe durata vâslirii este descris un parcurs sinusoidal, asemănător literei Împingerea. După depășirea momentului maxim de îndoire a brațului din articulația cotului, urmează tracțiunea spre în jos - înapoi, concomitent cu întinderea brațului și orientarea palmei spre înapoi până la punctul maxim de întindere a acestuia. Drumul aerian.(revenirea brațului
Nataţie: teorie şi practică by Ovidiu Galeru () [Corola-publishinghouse/Science/1832_a_92286]
-
spate brațele lucrează alternativ ciclic, iar rolul lor este propulsiv, mișcările desfășurându-se predominant în lateral și pe verticală, cu deplasări minime spre înapoi. Astfel, propulsia se bazează pe portanță și nu pe forța de rezistență. Vâslirea descrie un parcurs sinusoidal, asemănător literei S culcat și urmărește păstrarea sprijinului pe porțiuni de apă care nu se deplasează sub formă de curent în sensul opus înaintării. Vâslirea este uniform accelerată și se efectuează cu „cotul înalt”, peste nivelul mâinii. Mișcările brațelor sunt
Nataţie: teorie şi practică by Ovidiu Galeru () [Corola-publishinghouse/Science/1832_a_92286]
-
palmele spre coapse pentru a pregăti degajarea din apă; - b) drumul aerian constă în deplasarea brațelor simultan peste apă, coatele fiind ușor flexate. Mișcarea trebuie executată cu umerii cât mai ridicați peste apă pentru a învinge rezistența apei. Brațele vâslesc sinusoidal, eliptic, pe un traseu asemănător „găurii de cheie”, iar vâslirea este uniform-accelerată și se realizează cu cotul „înalt”, peste nivelul mâinii. Acțiunea brațelor este favorizată de mișcările ondulatorii pe care le execută corpul pe tot acest timp cât durează mișcarea
Nataţie: teorie şi practică by Ovidiu Galeru () [Corola-publishinghouse/Science/1832_a_92286]
-
oscilator aflat sub acțiunea unei forțe exterioare periodice în timp, oscilațiile în acest caz numindu-se oscilații forțate. I.2. Oscilatorul liniar armonic I.2.1. Modelul oscilatorului liniar armonic Oscilatorul liniar armonic este un punct material care execută oscilații sinusoidale pe o dreaptă, sub acțiunea unei forțe de tip elastic, adică o forță atractivă proporțională cu distanța până la poziția de echilibru, F = Ky (sau F = Kx). Relație între mișcarea circulara uniformă și mișcarea oscilatorie armonică. Consideram un punct material P
OSCILAȚII MECANICE by AURORA AGHEORGHIESEI () [Corola-publishinghouse/Science/344_a_618]
-
2. Reprezentarea mărimilor oscilatorii armonice. Vom reprezenta grafic elongația y, viteza v și accelerația a, ale oscilatorului liniar armonic, în funcție de timp, date de (I.1) și (I.2) sau (I.3). 2) Reprezentarea geometrică prin fazori (Fresnel) O mărime oscilatorie sinusoidală, elongație, viteză, accelerație, se poate reprezenta geometric printr-un fazor, sau vector rotitor, care este un vector cu punctul de aplicație în originea axelor de coordonate O, având modulul egal cu amplitudinea mărimii respective, care se rotește în sens trigonometric
OSCILAȚII MECANICE by AURORA AGHEORGHIESEI () [Corola-publishinghouse/Science/344_a_618]
-
egală cu valoarea instantanee a mărimii respective. Se poate considera că fazorii sunt ficși, iar axele de coordonate se rotesc în sens orar cu viteza unghiulară ω. Se observă că, derivarea în raport cu timpul, a mărimilor complexe ce reprezintă mărimi oscilatorii sinusoidale, revine la înmulțirea lor cu jω=ωejπ/2, adică la înmulțirea lor cu ω și defazarea cu π/2, înainte. În general, înmulțirea cu un număr complex Vejφ, înseamnă înmultirea cu V și defazarea înainte cu φ. I.3. Exemple
OSCILAȚII MECANICE by AURORA AGHEORGHIESEI () [Corola-publishinghouse/Science/344_a_618]
-
studiate în paragraful precedent. Soluția particulară a ecuației complete reprezintă tocmai oscilațiile forțate care rămân în regimul permanent, după stingerea oscilațiilor proprii (datorită factorului exponențial descrescător e-bt). Soluția particulară a ecuației se obține ușor cunoscând metoda de compunere a oscilațiilor sinusoidale. Deoarece membrul drept este periodic cu frecvența Ω , trebuie ca și membrul stâng să fie periodic cu aceeași frecvență. În membrul stâng aplicăm formula de compunere a oscilațiilor sinusoidale . Regimul tranzitoriu se termină după un timp suficient de lung (ca
OSCILAȚII MECANICE by AURORA AGHEORGHIESEI () [Corola-publishinghouse/Science/344_a_618]
-
a ecuației se obține ușor cunoscând metoda de compunere a oscilațiilor sinusoidale. Deoarece membrul drept este periodic cu frecvența Ω , trebuie ca și membrul stâng să fie periodic cu aceeași frecvență. În membrul stâng aplicăm formula de compunere a oscilațiilor sinusoidale . Regimul tranzitoriu se termină după un timp suficient de lung (ca ordin de mărime după timpul de relaxare τ=1/b), când primul termen care dă oscilațiile proprii devine neglijabil. După stingerea oscilațiilor proprii amortizate rămâne regimul permanent. Ne vom
OSCILAȚII MECANICE by AURORA AGHEORGHIESEI () [Corola-publishinghouse/Science/344_a_618]
-
C (care poate fi încărcat de către o sursă exțernă) si o bobină de inductanță L și rezistență R (care poate fi neglijată în cazul oscilațiilor armonice simple). Starea fiecăruia dintre aceste sisteme poate fi caracterizată prin parametri ai căror valori variază sinusoidal în funcție de timp și deci ale căror oscilații sunt armonice. Acești parametri sunt: elongația x a oscilatorului mecanic, al cărei analog este sarcina electrică q de pe armăturile condensatorului și viteza momentană v= dx/dt a corpului, al cărei analog este intensitatea
OSCILAȚII MECANICE by AURORA AGHEORGHIESEI () [Corola-publishinghouse/Science/344_a_618]
-
și o disipare de energie pentru învingerea rezistențelor (forța de rezistență-frecare-căderea de tensiune pe rezistor) și forțate, în cazul în care oscilațiile se desfășoară sub acțiunea unui factor extern care asigură compensarea pierderilor de energie (forța periodică externă tensiunea electromotoare sinusoidală a unui generator). În tabelul anexat sunt prezentate prin analogie și mărimi fizice care caracterizează proprietățile sistemelor oscilante. 13. Complianța mecanica k/ω Ele se referă la elasticitatea sistemelor fizice sau tendința de revenire a acestora la starea de echilibru
OSCILAȚII MECANICE by AURORA AGHEORGHIESEI () [Corola-publishinghouse/Science/344_a_618]
-
achiziție de date, unui sistem de calcul care realizează prelucrarea numerică a datelor. 2.1.2.1. Generatorul de funcții Marea majoritate a producătorilor de materiale magnetice oferă în mod curent în cataloage caracteristicile și parametrii materialelor determinate în regim sinusoidal de variație a inducției magnetice în material. Caracterizarea regimului nesinusoidal de magnetizare se realizează de obicei prin evaluarea ăcontrolul) spectrului de frecvență al aceleiași mărimi magnetice. In aceste condiții prescrierea unui anumit regim de magnetizare se referă de cele mai multe ori
Pierderi de energie în materiale magnetice by Marinel Temneanu () [Corola-publishinghouse/Science/91555_a_93178]
-
Panoul frontal al instrumentului virtual creat în mediul de programare grafică LabView este prezentat în Figura 2.5. In același timp se poate indica cu ajutorul unui controler forma dorită termenului fundamental și armonicilor din spectrul undei de tensiune și anume sinusoidală, dreptunghiulară (cu posibilitatea modificării factorului de umplere), triunghiulară și în dinți de fierăstrău. Pe panoul frontal este plasat și un instrument indicator al tensiunii de ieșire din placă. obținerea secvenței dorite de valori ale tensiunii de ieșire se realizează cu ajutorul
Pierderi de energie în materiale magnetice by Marinel Temneanu () [Corola-publishinghouse/Science/91555_a_93178]
-
pe miez, ecuația de tensiuni în acest circuit este: O valoare mare a rezistenței șunt face ca cea mai mare parte a tensiunii u2(t) să se regăsească la bornele acesteia. In condițiile în care u2(t) are o variație sinusoidală în timp i(t) va tinde și el, în aceste condiții, să aibă o aceeași variație. Impunerea unui caracter sinusoidal variației în timp a intensității câmpului magnetic are drept efect, datorită caracteristicii puternic neliniare a miezului magnetic, îmbogățirea în armonici
Pierderi de energie în materiale magnetice by Marinel Temneanu () [Corola-publishinghouse/Science/91555_a_93178]
-
parte a tensiunii u2(t) să se regăsească la bornele acesteia. In condițiile în care u2(t) are o variație sinusoidală în timp i(t) va tinde și el, în aceste condiții, să aibă o aceeași variație. Impunerea unui caracter sinusoidal variației în timp a intensității câmpului magnetic are drept efect, datorită caracteristicii puternic neliniare a miezului magnetic, îmbogățirea în armonici a spectrului de frecvență al inducției magnetice ceea ce ne îndepărtează de condițiile în care se dorește preluarea datelor experimentale. b
Pierderi de energie în materiale magnetice by Marinel Temneanu () [Corola-publishinghouse/Science/91555_a_93178]
-
necesară unei eșantionări corecte, [71], este:(II.11) Putem face observația că tBmin corespunde regiunii din jurul punctului B=0, H=HC, adică regiunii în care viteza de creștere a funcției Băt) este maximă. Dacă Băt) are o formă de variație sinusoidală în timp putem scrie: (II.12) Pentru p=41 (ε=1%) și f = 50 Hz valoarea frecvenței minime de eșantionare este fe=3219 Hz . Este evident o frecvență de eșantionare relativ mică, accesibilă pe marea majoritate a plăcilor de achiziție
Pierderi de energie în materiale magnetice by Marinel Temneanu () [Corola-publishinghouse/Science/91555_a_93178]
-
din spectrul semnalului de curent, este permisă doar în cazul în care parametrii de modelare sunt liniari, ceea ce este valabil doar în anumite cazuri cu totul particulare. Analiza schemelor electrice echivalente permite Totuși o observație importantă. In regim permanent periodic sinusoidal, caracterizarea pierderilor de energie în miezul magnetic se poate realiza pe baza tangentei unghiului de pierderi magnetice tgδm . Complementului unghiului de pierderi magnetice îi corespunde în domeniul timp timpul, fie acesta tc , necesar parcurgerii acelei porțiuni a ciclului de histerezis
Pierderi de energie în materiale magnetice by Marinel Temneanu () [Corola-publishinghouse/Science/91555_a_93178]
-
de trecere prin zero ale intensității câmpului magnetic și ale inducției magnetice. Din moment ce tgδ poate caracteriza pierderile de energie în miez, la fel de bine acest lucru se poate realiza prin evaluarea timpului tc . Utilizarea acestui parametru în cazul regimului permanent periodic sinusoidal poate părea inutilă dar capătă importanță în momentul în care regimul de lucru devine nesinusoidal. Aceasta deoarece în acest din urmă caz nu se mai poate vorbi decât eventual de un unghi de pierderi echivalent calculul căruia presupune cunoașterea cu
Pierderi de energie în materiale magnetice by Marinel Temneanu () [Corola-publishinghouse/Science/91555_a_93178]
-
în material. In sprijinul acestei afirmații este reprezentată, în Figura 3.3, dependența Hex ăf) pentru B=const. în material, pe ramurile ascendentă și descendentă ale ciclului de histerezis dinamic, [23]. Deoarece datele prezentate sunt culese în regim permanent periodic sinusoidal de variație a inducției magnetice se poate remarca faptul că dependența liniară de frecvență a valorilor intensității câmpului magnetic, sugerată de ecuația (III.29), este confirmată de rezultatele experimentale. Determinarea constantei K, care apare în expresia solenației datorată curenților turbionari
Pierderi de energie în materiale magnetice by Marinel Temneanu () [Corola-publishinghouse/Science/91555_a_93178]
-
de rezultatele experimentale. Determinarea constantei K, care apare în expresia solenației datorată curenților turbionari induși, se poate realiza prin integrarea ecuației ciclului de histerezis. (III.31) Determinarea constantei K este posibilă considerând că inducția magnetică în material are o variație sinusoidală în raport cu timpul: (III.32) oferă posibilitatea studiului fenomenelor dinamice prin recurgerea la curbele statice de material, prezentate în toate cataloagele firmelor producătoare de materiale magnetice, [62]. In anumite cazuri particulare, cum este și cel tratat în continuare, când derivata fluxului
Pierderi de energie în materiale magnetice by Marinel Temneanu () [Corola-publishinghouse/Science/91555_a_93178]
-
de evaluare contribuției fenomenelor dinamice la procesul de magnetizare. 3.4. Studiul pierderilor de energie în fier în regim de variație trapezoidală în timp a inducției magnetice în material De obicei caracteristicile magnetice de material sunt măsurate pentru o variație sinusoidală în timp a inducției magnetice. Totuși inducția în multe cazuri prezintă o formă de variație nesinusoidală. Este și cazul motoarelor sincrone cu măgneți permanenți unde inducția magnetică variază în timp după o lege trapezoidală. In caracterizarea unui asemenea regim de
Pierderi de energie în materiale magnetice by Marinel Temneanu () [Corola-publishinghouse/Science/91555_a_93178]
-
și FeCo ) pentru două valori diferite ale inducției maxime în material. Analiza datelor din acest tabel ne permite următoarele observații: 1° Pentru toate materiale studiate valorile pierderilor în fier pentru τ = 600Ăs sunt foarte apropiate de valorile determinate în regim sinusoidal de variație în timp a inducției magnetice. 2° Regimul de magnetizare trapezoidal la care timpul de basculare a inducției magnetice între cele două valori extreme este foarte mic duce la creșterea dramatică a pierderilor de energie în fier. 3° Comportarea
Pierderi de energie în materiale magnetice by Marinel Temneanu () [Corola-publishinghouse/Science/91555_a_93178]
-
variație nesinusoidală în timp, relația (III.39) își pierde valabilitatea. Studiul schemelor echivalente ale bobinelor cu miez evidențiază posibilitatea caracterizării pierderilor de energie în materiale magnetice prin intermediul tangentei unghiului de pierderi. Deoarece acest parametru este consistent doar în regim permanent sinusoidal caracterizarea pierderilor în regim permanent periodic nesinusoidal se poate face: a) în domeniul frecvență prin analiza pierderilor pe frecvența fundamentală și a celor introduse de fiecare armonică prezentă în spectrul inducției magnetice, [17], sau prin introducerea unei mărimi globale de
Pierderi de energie în materiale magnetice by Marinel Temneanu () [Corola-publishinghouse/Science/91555_a_93178]
-
cu o oarecare eroare. In Figura 3.8 este redată suprafața de interpolare tridimensională a erorii relative de apreciere a pierderilor dinamice de energie în aliajul FeSi cu cristale orientate cu ajutorul expresiei (III.42). Materialul a fost supus unui regim sinusoidal de magnetizare cu valori ale frecvenței cuprinse între 50 și 1000 de Hz, inducția magnetică maximă luând valori între 0.2 și 1.8 T. Rezultatele obținute au reliefat o bună concordanță între pierderile măsurate și cele calculate. Erori relative
Pierderi de energie în materiale magnetice by Marinel Temneanu () [Corola-publishinghouse/Science/91555_a_93178]
-
circuitelor de curenți slabi având în componență bobine cu miezuri din ferite magnetice moi. c) Studiul formei liniilor de câmp magnetic în probe magnetice diferite ca formă a circuitului magnetic sau ca dimensiuni. d) Studiul funcționării dispozitivelor magnetice în câmp sinusoidal de frecvență constantă, cunoscută. e) Analiza funcționării materialelor magnetice dure folosite la înregistrările magnetice. Această listă este departe de a epuiza domeniile în care modelarea caracteristicilor magnetice de material se dovedește a fi foarte utilă. Prin dimensiunile ei prezintă Totuși
Pierderi de energie în materiale magnetice by Marinel Temneanu () [Corola-publishinghouse/Science/91555_a_93178]
-
în primul capitol) aceste erori s-ar datora neomogenității circuitului magnetic, care se pun în evidență la îmbinarea pachetelor de tole, dar și principiului de măsurare propriuzis care consideră regimul de variație a inducă iei magnetice ca fiind permanent periodic sinusoidal. măsurătorile efectuate pe aceleași probe prin procedee mai precise ăcalorimetrie, integrare numerică) au evidențiat prezența unor erori de măsurare prin metoda Epstein de până la 10 % ceea ce este relativ mult. Pentru a ilustra Această situație pot fi citate de exemplu rezultatele
Pierderi de energie în materiale magnetice by Marinel Temneanu () [Corola-publishinghouse/Science/91555_a_93178]